將納米半導(dǎo)體集成到電磁波吸收材料中是一種非常理想的增強介電極化損耗的策略；實現(xiàn)高衰減微波吸收和深入理解介電損耗機(jī)制仍然是一項挑戰(zhàn)。本文將超細(xì)富氧空位 Nb2O5 半導(dǎo)體限制在碳納米片（ov-Nb2O5/CNS）中，以增強介電極化并實現(xiàn)高衰減。富氧空位的 Nb2O5 半導(dǎo)體極大地促進(jìn)了 ov-Nb2O5/CNS 的極化弛豫、電磁響應(yīng)和阻抗匹配，從而在 2.76 毫米處實現(xiàn)了 80.8 dB 的超高衰減性能（>99.999999% 波吸收率）。作為介電極化中心，豐富的 Nb2O5 碳雜界面可加劇界面極化損耗，從而加強介電極化，而氧空位的存在則賦予 Nb2O5 半導(dǎo)體豐富的電荷分離位點，從而加強電偶極子極化。此外，利用微計算機(jī)斷層掃描技術(shù)對吸收體進(jìn)行三維重建，可以深入了解獨特的片狀形態(tài)在多重反射和散射耗散特性方面的強化作用。此外，ov-Nb2O5/CNS 通過固化成一種可吸收微波、可機(jī)加工的材料，展示了出色的應(yīng)用潛力。
Fig 1. 二維 Nb2O5 和 NbC 納米粒子/碳納米片復(fù)合材料的合成示意圖。
Fig 2. a-Nb2O5 / CNS、ov-Nb2O5 / CNS、c-NbC / CNS 和 wc-NbC / CNS 復(fù)合材料的 a-d TEM 圖像、e-h 高分辨率 TEM 圖像和 i-l 晶格邊緣圖像。
Fig 3. (a) x射線衍射(XRD)圖和(b)高分辨率Nb 3d XPS譜圖；(c) a- Nb?O?/CNS和ov- Nb?O?/CNS的高分辨率O 1s XPS譜圖和(d)EPR譜圖；所有樣品的(e)拉曼光譜和(f)高分辨率C 1s XPS譜圖。
Fig 4. a-d 分別為 a-Nb2O5/CNS、ov-Nb2O5/CNS、c-NbC/CNS 和 wc-NbC/CNS 的三維反射損耗圖。ov-Nb2O5/CNS 與文獻(xiàn)中報道的其他吸收體的電磁波吸收特性比較：e 最小反射損耗與厚度的關(guān)系；f 最小反射損耗與有效吸收帶寬的關(guān)系。
Fig 5. 所有材料的(a)介電常數(shù)實部，(b)介電常數(shù)虛部，(c)衰減常數(shù)(α)。(d-f)ov-Nb?O?/CNS、c-NbC/CNS和wc-NbC/CNS的2D |Δ|值圖；(g)Nb?O?和NbC的結(jié)構(gòu)；(h)Nb?O?和(i)NbC的能帶結(jié)構(gòu)；ov-Nb?O?/CNS的(j)離軸電子全息圖和(k)雜散場通量線；wc-NbC/CNS的(l)離軸電子全息圖和(m)雜散場通量線。
Fig 6. (a-b)Nb?O?−碳構(gòu)型和(d-e)NbC−碳構(gòu)型的電荷密度分布；(c)Nb?O?−碳構(gòu)型和(f)NbC−碳構(gòu)型的平面平均靜電勢；(g)完美Nb?O?晶體的電荷密度分布和(h)ov-Nb?O?的電荷密度分布(黃色和藍(lán)色區(qū)域代表電子的聚集和離散)；(i-k)ov-Nb?O?/CNS−石蠟吸波體的CT三維重建圖像(深藍(lán)和灰色區(qū)域分別為ov-Nb?O?/CNS相和石蠟相)；(l)二維片狀ov-Nb?O?/CNS的多重散射和導(dǎo)電損耗機(jī)理示意圖。
Fig 7. (a)ov-Nb?O?/CNS-氰酸酯復(fù)合板的數(shù)碼照片；(b)ov-Nb?O?/CNS-氰酸酯復(fù)合板的三維反射損耗圖和(c)反射損耗等高線圖；(d-f)ov-Nb?O?/CNS-氰酸酯復(fù)合板在加熱平臺(160℃)上的熱紅外圖像。
相關(guān)研究工作由華東理工大學(xué)Donghui Long和Bo Niu課題組于2023年共同發(fā)表在《Nano-Micro Letters》期刊上，Ultrafine Vacancy-Rich Nb?O? Semiconductors Confined in Carbon Nanosheets Boost Dielectric Polarization for High-Attenuation Microwave Absorption，原文鏈接：
https://doi.org/10.1007/s40820-023-01151-0
轉(zhuǎn)自《石墨烯研究》公眾號
